所謂的文丘里管就是用于管道中的流盤測量，它是由收縮段和擴張段所組成,在人口前的直管段截面1-1和截面2-2之間測得靜壓差，根據靜壓差和兩個已知的截面積，就可以計算管道的流量。設1-1。2-2截面上的流速和截面積分別為Uh、A，和uh,A2，根據理想流體的伯努利方程如果靜壓差(pA-P2)用測液液柱高度h表示，(p1-P2)，(pt-p)gh，以及考慮到流體貓性引起的流動損失，上式還應乘上修正系數產，故式中/-I-~文丘里管的流量修正系數，其值由實驗確定，一般F--O。9898;h-U形管測液的液柱高度，m;P"八—分別為被測流休和U形管測液的密度，kg/m'，A,、AZ—分別為直管段和文丘里管喉部的流通截面當被測流休為氣體時。

　　氣休流動時的壓頭損失

　　氣體由于有貓性，在流動過程中要產生阻力。一部分阻力是由于氣體本身的貓性及其與管壁的摩擦所造成，稱為摩擦阻力。而且這種阻力沿流動路程都存在，所以又叫沿程阻力。另一部分是由于氣流方向的改變或速度的突變引起的阻力，稱為局部阻力。氣體流動要克服阻力，就必須作功，因此要消耗部分能量。造成壓頭損失。在上一節討論伯努利方程時，已經指出壓頭損失只產生在氣體流動的時候。所以壓頭損失。

　　流動的兩種型態

　　英國科學家雷諾(0。Reynolds)1883年通過一個**的實驗，發現了流體流動的兩種不同型態，其裝置原理如圖2-16所示J水箱1中的水經由圓玻璃管2流出。速度可由閥3調節。深井爐在玻璃管的進口處有一股由墨水瓶5引出經細管4流出的墨水。開始，當水的流量不大時，2中水的流速較小，墨水在水中成一直線，管中的水流都是沿軸向流動，這種流動稱為層流如果繼續加大水的流量，由于管道截面不變，則玻璃管內水的流速增大。當達到某一流速時，墨水不能再保持直線運動，開始發生脈動。流速繼續增大，墨水將在前進的過程中很快與水混在一起，不再有明顯的界限，顯示流動的性質已發生改變，流體的質點已不是平行的運動，而是不規則紊亂的運動，這種流動型態稱為紊流或湍流。

　　根據以不同的流體和不同的管徑所獲得的實驗結果。證明支配流體流動性質的因素，除流體的流速w外，還有流體流過的管徑d、流體的密度P、流體的鉆度產。并且提出以上述四個因素所組成的無量綱特征數wpd/f1作為判定流動性質的依據。這個特征數稱為雷諾數，用符根據雷諾和許多研究工作者的實驗，在截面為圓形表面光滑的管道中，Re<2100時，流動是層流，而Re>2300時，流動是紊流。用人工的方法也可以使Re大于2300的情況下保持層流流動，但是這種層流不穩定，只要某處發生擾動，便立刻變成紊流。由層流轉變為紊流往往經過一個過渡階段，稱為臨界狀態，Re=2300時，叫做雷諾數的臨界值。但這個臨界值并不是固定不變的，而是與許多條件有關，特別是流體的人口情況和管壁的粗糙度等。例如當人口處是光滑的圓形人口時，Re的臨界值大約為4000。由于流動型態的不同，管內流體速度的分布情況也隨之而異。見圖2-17,層流時流體的速度沿管的斷面系按拋物面的規律分布，管中心的速度*大，沿拋物面漸近管壁，則速度逐漸減小以至于零，其平均速度為管中心*大速度的一半，即圓管中紊流的速度分布亦為一曲面，與拋物面相似，但頂端稍寬。由于在紊流中流體質點無規律的脈動，其速度在大小和方向上時時變化，我們只能取一定時間間隔的速度統計平均值作為平均流速。在十分穩定的紊流中，其平均速度與中心*大速度的關系。

　　實際流體由于具有貓性。當流體剛開始流過壁面時，緊貼表面的速度為零，在接近壁面處有一層速度急劇降低的薄層，層內流動保持層流狀態，稱為層流邊界層。層內速度梯度很大。且接近于常數。層流邊界層的厚度與流股核心的紊亂程度有關，紊動越激烈，邊界層越薄，即邊界層厚度與R，成反比。流體繼續沿壁向前流動，邊界層逐漸加厚，邊界層內流體流動的性質開始轉變為紊流，在此區域紊流程度不斷增強，發展到**的紊流流動，這時的邊界層稱為紊流邊界層。但即使在紊流邊界層中，在緊靠壁表面那一薄層中，流動仍然保持層流，稱為層流底層。在層流底層和紊流區之間又有一過渡層(圖2-18)。邊界層的存在，對傳熱過程有重大的影響，以后將討論這個問題。

　上述速度分布情況系指流體的流動情況已趨穩定而言。流體在進人管道后須經過一定距離才能達到穩定。對于紊流，這一段流經的直管距離約為管道直徑的25-40倍。同時上述速度分布規律，只是在等溫狀態下才是**的，而且穩定不變。